电传导的Drude德模型在1900年由Paul Drude提出，以解释电子在物质（特别是金属）中的输运性质。这个模型是分子运动论的一个应用，假设了电子在固体中的微观表现可以用经典的方法处理，很像一个钉球机，其中电子不断在较重的、相对固定的正离子之间来回反弹。

Drude模型的两个最重要的结果是电子运动方程:

以及电流密度J和电场E之间的线性关系，

这里t是时间， 是每个电子的平均动量， 分别是电子电荷，数密度，质量和离子碰撞之间的平均自由时间。

该模型在1905年由Hendrik Antoon Lorentz（因此也被称为Drude-Lorentz模型）进行了扩展，并且是一个经典模型。 后来在1933年由Arnold Sommerfeld和Hans Bethe补充了量子理论的结果，得到了Drude-Sommerfeld模型。

金属由两部分组成，一是可以自由运动的电子，二是固定不动的离子，这些可以自由运动的电子使金属导电的成分。

将自由电子看做带电的小硬球，它们的运动遵循牛顿第二定律。在忽略电子-电子和电子-离子间电磁相互作用的情况下，它们在金属中运动或并发生碰撞。

Drude模型中的碰撞遵循经典碰撞模型，具有瞬时性的特点。

假设电子在金属中的碰撞遵循泊松过程。每个电子在单位时间内碰撞的概率是，即在时间内发生碰撞的概率为，其中被称为弛豫时间（又叫平均自由时间），其意义是在任意一个粒子距离下一次碰撞（或上一次碰撞）发生的时间的平均值。

假设电子只能通过碰撞才能与周围环境达到热平衡（事实上这也是自由独立粒子假设的必然结果），即是说每次碰撞的结果都是随机的，与碰撞前电子的状态没有任何关系，只于碰撞发生地点的温度有关。

Drude金属在时间或频率范围内的特征行为，即具有时间常数的指数弛豫或上述的频率依赖性被称为Drude响应。 在常规的简单真实金属（例如室温下的钠，银或金）中，这种行为不是通过实验发现的，因为特征频率处于红外频率范围，其中未考虑其他特征 Drude模型（如带结构）扮演着重要角色。但对于某些具有金属特性的其他材料，发现频率依赖性电导率与的简单Drude预测紧密相关。 这些是松弛率处于低得多的频率的材料。某些掺杂半导体单晶，高迁移率二维电子气和重费密子金属就是这种情况。

Drude模型很好地解释了金属中的直流和交流电导率，霍尔效应以及室温附近金属的磁电阻。该模型也部分解释了1853年的Wiedemann-Franz定律。然而，它极大地高估了金属的电子热容量。实际上，金属和绝缘体在室温下具有大致相同的热容量。虽然模型像霍尔效应所验证的那样可以应用于正电荷（空穴）载流子，但该模型并不预言它们的存在。

另外，Paul Drude在最初的论文中犯了一个概念性的错误，他估计电导率仅有实际值的一半。