声波入射到平整海底上时,入射波方向和海底之间的夹角,即入射角的余角。声波从海水中射向海底时其掠射角趋于零时的入射。当海底声速低于水中声速时,海底反射系数的模在掠入射时等于1,但随着掠射角的增大而迅速减小。当海底声速高于水中声速时,海底反射系数的模在掠射角的相当范围内(该范围的大小,取决于水中声速与底中声速的比值)都接近于1。

掠射是指光从一种介质向另一种介质传播，入射角接近于90度时。

光从一种介质向另一种介质传播，入射角接近于90度时称之为掠射。

注意：一定要从光疏介质（折射率小）向光密介质（折射率大），入射角一定要极其接近于90°。入射角为90°（事实上略小于90°，但在计算时完全可以按90°算）

在掠射或垂直入射2种情况下，当光从光疏介质射向光密介质时，反射过程中会产生半波损失。

掠射角:指的是投射线与晶体面之间的夹角，在X射线衍射中有所应用。如在特定的掠射角下，入射x射线的波长一定，才能产生x射线的衍射。即X射线衍射产生的必要条件----布拉格方程。

掠射角沉积，GLAD（Glancing Angle Deposition）又可称为 倾斜角沉积，是一种获得专利的薄膜沉积的过程。

由Young 和 Kowal在1959年首次提出，M. Brett and K. Robbie在1998年首次制备成功。 主要原理是吸附原子扩散和核子的影蔽效应。可以制备出形貌可控的薄膜。

掠射角x射线衍射法[1]glancing angle x-ray diffraction采用T掠射角几何条件(人射角;s0)的x射线衍射法。以掠射角人射的x射线束的穿透力被限制，大大提高了分析样品的表面分析灵敏度，且能分析体积相对较大的样品，甚至薄层分析也成为可能。该技术适用于特殊晶相的识别，微晶方位及其尺寸分布的研究，吸附原子位置的测定;与电子衍射法相比_具有较高的角分辨率。

在GID技术中，随着所研究的对象不同，使用不同的理论。在研究表面单层原子结构时应当采用X射线运动学理论，还可以使用半运动学理论的畸变波近似。这里主要介绍适用于近完整晶体的衍射动力学理论方法。在GID条件下入射波的全反射效应变得重要，也使理论分析复杂化。 值得注意的是，尽管衍射波实际上不影响全反射波，但后者却影响衍射过程。在数学上，图1所示的CG和NCG几何之间有许多类似之处，可以用修正的二波理论（MDT）统一处理，所不同的是关于偏离精确布拉格条件的角偏离参数表达式不同。事实上，在CG几何下摇摆曲线可以通过晶体绕共面法线旋转（改变Φ0）作出；而在NCG几何中摇摆曲线可以在固定Φ0下，晶体绕其表面法线旋转作出。掠入射衍射强度是指入射X射线在样品一定贯穿深度下的衍射强度。通常由于光电吸收等效应，入射X射线在样品中不断衰减。入射X射线衰减为1/e所到达的深度称为贯穿深度。X射线贯穿深度，对确定的材料和x射线波长主要取决于掠射角，并在掠射角接近全反射临界角时急剧变化。因此，定量的工作需要衍射波强度和贯穿深度的表达式。