槽振子的辐射可以从对比导线型振子的差异中引出，产生导线型振子
辐射场的
波源是导线上的纵向电流，实际上导线上纵向的电流波源又可看成是导线表面附近的
横向磁场波源，而槽振子上是横向的电压相当于横向的电场波源，这种横向的电场波源也可等效为
纵向的所谓“磁流”波源。
地球弓激波前的超低频磁流波是低纬pc3-4磁流波的主要激发源。这种低频磁流波透入磁层穿越磁力线向地球传播，或与磁力线振荡耦合，或直接透入低纬电离层形成低纬pc3-4磁脉动。
给出了在线性条件下，部分电离
等离子体的电导率张量表式，并运用这些表式求得了磁流波的色散方程；在极限情况下，这一色散方程和Piddington 所得的结果相符。
在线性条件下，所用的单位是 CGSE。制。压强项被忽略了，当介质的磁能远超过内能时这是允许的；认为阿尔芬波速远小于在真空内的光速，因此在麦氏方程内没有考虑位移电流项；认为介质是准中性的。
这里 ω0是电子气体的等离子振荡频率。即是Piddington在磁流波对太阳大气加热问题时，至于在张藕合和弱藕合各种情况下的分析，及磁流波在高层大气内的传播和穿透等问题。
波动现象普遍存在于连续介质中。等离子体作为一种电介质，其特点是它可以与电磁场相互作用。等离子体的 空间不均匀性 ( 如存在密度梯度 )，等离子体的各向异性 ( 如存在外磁场 ) ，以及等离子体的速度空间不均匀性 ，使得等离子体波动现象复杂多样。在空间等离子体中，在十分宽的频率范围内，存在着各种等离子体波动，其主要形式为电磁波和静电波。其中，频率W 远低于粒子 (离子和电子) 磁旋频率Ω的超低频电磁波称为磁流体力学波 ( MHD 波 )。当这样的低频波在等离子体中传播时，波电场激励与时间有关的
等离子体电流，而这些电流又会产生与 时间有关的磁场，再感应出电场与原始波电场相互用，使得波在传播时其波速小于真空中的光速。如果电流密度和电荷密度在介质中可以用电磁场明确表示的话，那么，
麦克斯韦方程就可以用来描述其中电磁扰动的传播。另 一 方面，由等离子体粒子没有相互作用的模型出发，通过计算给定电磁场中粒子的轨道方程，也能描述某些重要的等离子体特性，其数学处理是采用电动力学的方法，即在电场和磁场满足麦克斯韦方程的条件下，解这些场中粒子的运动方程。在
磁化等离子体中，实际上的电导率是有限的，并且有很强的各向异性。
对于 ULF 磁流波在磁化等离子体中的传播，仅涉及电导率的效应，而不对磁层一电离层一大气层模式加以考 虑。要深入研究 ULF 波的传播问题，还需考虑到
磁感应强度分布及空间等离子体剖面。另一 方面，为简化分析， 也仅考虑到磁力线垂直的情况。事实上，ULF 波入射有时并不满足 ( ▽╳E)Z=0的条件，而这种条件对于高纬和极 区磁力线共振产生的阿尔芬波入射更为合适。