磁路的欧姆定律用来确定
磁路的磁通Φ、磁动势F和磁阻Rm之间的关系。三者之间的定量关系可以表示为：Φ=F/Rm
为了使较小的励磁电流产生较大的磁通，在电机、变压器以及各种铁磁元件中常用
磁性材料做成一定形状的铁心。铁心的磁导率比周围空气或者其他物质的磁导率高很多，因此磁通的绝大部分经过铁心形成闭合回路，这种人为造成的磁通路径被称为磁路。图3.1-3是最为简单的磁路。
以图5-6所示环形
铁心磁路为例，设环形铁心上的线圈是密绕的而且绕得很均匀，从而使得沿铁心中心线产生的磁场各处大小相等，并且磁场强度的方向和铁心中心线的方向一致。
磁阻Rm与磁路的平均长度z成正比，与磁路的截面积S及构成磁路材料的磁导率口成反比，所以磁路磁阻的大小取决于磁路的几何尺寸和所采用材料的磁导率。磁路长度越长，截面积越小，磁阻就越大；材料的磁导率越大，磁阻越小。所以
铁磁材料组成的磁路磁阻很小，即使是很小的气隙，由于其磁导率很小，其磁阻也很大。在电机的磁路中，电机气隙很小，但却是电机磁路磁阻最大的部分。值得注意的是铁磁材料的磁导率岸不是常数，所以由铁磁材料构成的磁路，其磁阻也不是常数，而是随磁路中磁通密度的大小而变化，即铁磁材料的磁路具有非线性。
根据磁路欧姆定律，我们可以发现，磁路中的磁通相当于电路中的电流，磁压降（或磁势）相当于电路中的电压降（或电势），而磁阻则相当于电路中的电阻，这样，就可把磁路的问题仿照电路的问题来解决。
在运用时应注意磁路有其自身的特点。在
机电设备中，不导磁的铜、不锈钢等
金属材料和绝缘材料及空气隙在磁路中均描述成空气隙，它与气隙的大小δ成正比，与磁路的截面积 Sδ及其导磁率μ0成反比，它的导磁率为常数。铁磁物质的磁阻用 RFe表示，它与磁路的长度成正比，与导磁体的截面积及其导磁率成反比，它的导磁率与导磁体的物理性质及饱和程度有关，不是常数。这和电阻不完全一样。
直流电机的主磁场是电机实现机电能量转换的关键。为了清楚知道电机的工作情况，必须具体分析空载时直流电机的磁场和气隙磁密的分布情况。这个问题如果用陈述性语言去分析，是非常困难的。应用磁路欧姆定律，把电机的磁场关系进行量化，便可以用数学方法去进行有关的计算和分析。
首先，根据磁路按材料和截面分段的原则，对闭合的主磁路可分为五段，即空气隙、电枢齿、电枢轭部、主磁极和定子磁轭。其中除空气隙是空气介质外，其余各段均是铁磁物质。这样，可把磁路中的磁阻分解为铁磁阻 RFe和空气隙的磁阻Rδ，且按各段磁路的连接情况，认为铁磁阻和空气隙的磁阻是串联关系，可画出其等效磁路图，如图1中(a)所示。由于气隙中的空气导磁系数比铁磁物质的导磁系数小得多，所以气隙磁阻在磁路总磁阻中占相当大的比例。为了简化计算，通常忽略铁磁物质的磁阻，等效磁路可见图1中的（b）。这样，主磁通Φ的大小决定于励磁磁势FL跟气隙磁阻Rδ的比值。
当励磁磁势恒定时，气隙各处的磁密与该处的气隙长度δ成反比。若主磁极下的气隙是均匀的，则主磁极下的气隙磁密大小相等。据此得出气隙磁密沿电枢表面气隙空间的分布波形为一平顶波。可用同样的方法求取负载时电枢磁密的分布波形。