在理论物理学中，II型弦理论是一个统一的术语，包括IIA型弦和IIB型弦理论。II型弦理论在十个维度中解释了五个一致超弦理论中的两个。两种理论在十个维度中都有最大量的超对称 ，即32个增压。两种理论都基于面向封闭的字符串。在世界范围内，它们仅在GSO投影的选择上有所不同。

在低能量，IIA型弦理论是由类型描述IIA超重力在10个维度这是一个非手性理论（即左右对称）与（1,1）d= 10超对称;这个理论中的异常取消的事实是微不足道的。

在二十世纪九十年代，它由爱德华·威滕（建立在迈克尔·达夫，保罗·汤森德等人以前的见解的基础上）认识到，弦耦合变为无穷大的IIA弦理论的极限成为一种新的11维理论，称为M-理论。

IIA弦理论的数学处理属于辛拓扑和代数几何，特别是Gromov-Witten不变量。

低能量时，IIB型弦理论用IIB超引力在十维中描述，这是一个手征理论（左 - 右不对称），其中（2,0）d= 10超对称;因此这个理论中的异常取消的事实是非常重要的。

在20世纪90年代，人们认识到具有弦耦合常数g的II型弦理论与具有耦合1 / g的相同理论相当。这种等价称为S-对偶性。

OrientifoldIIB型弦理论导致I型弦理论。

IIB弦理论的数学处理属于代数几何学，特别是由Kunihiko Kodaira和Donald C. Spencer研究的复杂结构的变形理论。

1997年，Juan Maldacena提出了一些论据，指出IIB型弦理论等价于't Hooft极限的N = 4超对称杨 - 米尔斯理论;这是关于AdS / CFT通信的第一个建议。

在20世纪80年代后期，人们认识到IIA型弦理论与T型对偶性的IIB型弦理论有关。