非晶态材料也叫无定形或
玻璃态材料，这是一大类刚性固体，具有和晶态物质可相比较的高硬度和高粘滞系数（一般在10泊，即10帕·秒以上，是典型流体的粘滞系数的10倍）。但其组成的
原子、分子的空间排列不呈现周期性和平移对称性，晶态的长程有序受到破坏；只是由于原子间的相互关联作用，使其在几个原子（或分子）直径的小区域内具有短程序。由于至今尚无任何有效的实验方法可以准确测定非晶态材料的原子结构，上述定义都是相对而言的。
① 只存在小区间内的短程序，而没有任何长程序；波矢 k不再是一个描述运动状态的好量子数（见
固体的能带）。
③ 任何体系的
非晶态固体与其对应的晶态材料相比，都是亚稳态。当连续升温时，在某个很窄的温区内，会发生明显的结构变化，从非晶态转变为晶态，这个晶化过程主要取决于材料的
原子扩散系数、界面能和熔解熵（见
结构弛豫）。
制备非晶态材料的方法很多，最常见的是熔体急冷和从气相淀积(如
蒸发、离子溅射、
辉光放电等)。近年来又发展了离子轰击、强激光辐射和高温爆聚等新技术，并已能大规模连续生产。
一些具有足够粘度的
液体，经快速冷却即可获得其
玻璃态。1960年P.杜韦斯等人利用很高的冷却速率，将传统的玻璃工艺发展到金属和合金，制成对应的非晶态材料，称之为
金属玻璃或玻璃态金属。当射频加热线圈将样品熔融时，开启阀门，加压气流(如He、N、Ar等)冲破聚酯膜片,使样品从
石英坩埚下端的喷嘴急速喷射到冷却铜块上，冷速可达10K/s以上，以获得其非晶态。除少数比较容易形成玻璃态的合金(如Pd-Cu-Si，Pd-Ni-P，Pt-Ni-P等)以外，大部分金属玻璃的冷却速率都相当高，一般在10～10K/s，厚度在50μm以内,也有先制成几十微米以内的非晶态细颗粒，再压结成块状
非晶合金的。
一般认为，纯金属无法用达到的10～10K/s的冷却速度，由液态急冷得到玻璃态。所以，所有的玻璃态金属都包含有两种或两种以上的组元。大部分
玻璃态合金都具有两种成分，一部分是金属性强的元素，如Cu、Ag、Au或过渡金属Fe、Co、Ni、Pd、Pt；另一部分是非金属、
类金属元素，如3价的B，4价的C、Si、Ge，5价的P。前者的总和约占70～80at%(原子百分数)，后者约占20at%，这样的组分配比可用非晶态固体的伯耳纳多面体模型加以解释。最易得到非晶态的组分是在合金相图的共晶点附近，其对应的熔化温度最低。
作为一类特殊结构的刚性固体，金属玻璃具有比一般金属都高的
强度（如非晶态 Fe80B20，断裂强度σF达37kgf/mm，为一般结构钢的七倍多）；而且强度的尺寸效应很小。它的弹性也比一般金属好,弯曲形变可达50%以上。硬度和韧性也很高（维氏硬度HV一般在1000～2000左右）。
低含铬的铁基金属玻璃(如Fe27Cr8P13C7)的抗腐蚀性远比不锈钢为好。由于原子排列的长程无序，
声子对传导电子散射的贡献很小，使其电阻率很高，室温下一般在 100μΩ·cm 以上，电阻率的温度系数很小（低于±10K）;在0K时具有很高的剩余电阻。在某些
非晶态合金中（如PdSiCr），电阻在电阻温度曲线T=Tm时存在一个极小值，当T
近藤效应，其机制尚不清楚。现已报道的非晶态急冷超导合金有15种，其超导转变温度为1.5～8.71K，比晶态超导体为低，其特点是耐辐照能力远比晶态为强。以过渡金属（铁、钴、镍）为基质的金属玻璃具有优异的软磁性能(见
磁性材料)，高导磁率和低交流损耗,远优于商用硅钢片,可和
坡莫合金相比，如(Fe4Co96)(P16B6Al3)非晶态合金的矫顽力Hc≈0.13Oe，剩磁Br≈4500G,有可能广泛应用于高、
低频变压器（部分代替硅钢片和坡莫合金）、
磁传感器、记录磁头、磁屏蔽材料等。
经过研究，玻璃内部结构没有“空间点阵”特点，而与液态的结构类似。只不过“类晶区”彼此不能移动，造成玻璃没有流动性。我们将这种状态称为“非晶态”。严格地说，“非晶态固体”不属于固体，因为固体专指晶体；它可以看作一种极粘稠的液体。因此，“非晶态”可以作为另一种物态提出来。除
普通玻璃外，“非晶态”固体还很多，常见的有橡胶、石蜡、
天然树脂、
沥青和高分子塑料等。
非晶态材料的种类很多，硅土(SiO2)，以及硅土和Al、Na、Mg、Ca等元素的氧化物的混合物构成最古老、最重要的无机玻璃，一些ⅤA-ⅥA和ⅦA族元素的混合物也较容易得到其玻璃态（如硫系玻璃）。