由于自身的物理性质或受到所处环境物理状态的影响，使原子所发射或吸收的光谱线成为不是单一频率的谱线的现象。某些情况下，谱线不仅增宽，还发生移位。 由辐射原子自身物理性质产生的谱线增宽包括谱线的自然宽度和多普勒增宽。前者起因于原子在所处的受激能级上有一定寿命；后者起因于辐射原子无规热运动。

发光原子受所处环境物理状态的影响引起的谱线增宽现象。主要有两种类型：①多普勒增宽。实际上发光原子作无规热运动，运动的原子发出的光波产生多普勒频移，频移的大小依赖于原子运动速度沿观测方向的分量，趋近的原子发光频率增大，远离的原子发光频率减小；不同速度分量的原子发光频移大小不同。叠加的总效果造成谱线的多普勒增宽，其值与绝对温度的平方根成正比。通常多普勒增宽比自然宽度大2～3个量级。②压致增宽。光源中众多的发光原子之间相互作用，干扰了原子的发光过程，造成谱线的增宽，或者是彼此碰撞阻断原子发光，或者是带电离子的电场对发光原子的斯塔克效应，增宽与原子的数密度有关，或者说与压强有关，因而称为压致增宽。光谱线的增宽掩盖了光谱结构的细节，因而光谱实验研究的一个重要内容是消除谱线的增宽因素；反过来，谱线的增宽可用来确定发光气体中的温度、压强，研究其中发生的物理过程。在天体、大气及一切其他光源中，辐射原子处在原子气体或电离气体中，由于各种粒子（包括中性原子、离子和电子）之间始终存在着相互作用，使得辐射原子的发射光谱线出现了增宽和移位的现象。

谱线的自然宽度又称为固有宽度以波长γ表示，其数量级为10-4γ。根据经典力学观点，自然宽度是振子作阻尼振荡的结果；根据量子力学观点，自然宽度是原子处在受激能级上有一定寿命的结果。　① 经典辐射理论中，辐射的基本单元是线性偶极子。辐射的能量损失源于原子振子的阻尼。一个频率为vo的经典振子的能量E是随时间t以指数规律衰减的，即

⑴式中γ=2e2v0/3meс3，称为阻尼常数，e和me是电子电荷和质量，с是真空中光速。根据傅里叶分析，一个阻尼波列发出的谱线强度的轮廓I（v）为它满足归一化条件。

这个谱线轮廓是洛伦兹型轮廓。谱线宽度，即谱线强度降至极大值一半时的宽度为a。以波长（γ）为单位的谱线自然增宽为⑶

② 辐射量子理论的创始人是A.爱因斯坦，辐射过程的量子力学定量描述是由P.A.M.狄喇克首先提出的。由于

原子在辐射过程中失去能量并传递给辐射场，因此，不能认为原子是一个严格的守恒体系。原子从能级 n向能级n作自发跃迁时有一定的几率Ank，所以原子在受激态n上有一定的寿命τ，两者关系为⑷。

根据量子力学原理，原子在受激态上的寿命τ和能量的不确定值ΔE相联系，即⑸式中媡=h/2π，h为普朗克常数。只有当τ为无穷大时，ΔE才可能趋于零，原子才能处在一个有确定能量值的受激态上。因为受激态寿命是有限的，所以ΔE也是有限值，即能级有一定的宽度ΔE。

⑹由于上能级n和下能级m的变宽，使两个能级间的跃迁不可能发出单一频率的辐射，而使谱线有一定的宽度，即（7）

根据狄喇克的辐射的量子力学理论，证明辐射阻尼产生的自然增宽也有洛伦兹型谱线轮廓，即⑻：

多普勒增宽 　如果一个单色光源以速度v运动，v在观察者视线方向（x方向）上的分量为 υx。由于多普勒效应使观察到的谱线频率相对于光源静止时的频率vo有一个移位Δv，并满足⑼其中с为光速。

事实上，光源内有许多辐射原子，辐射原子的无规热运动的多普勒效应使得原子发射的谱线增宽。这种谱线增宽的现象叫做多普勒增宽。

在热动平衡状态下，辐射原子集团的速度分布服从麦克斯韦分布（见麦克斯韦速度分布律）。如果认为原子在静止时发射的谱线是单一频率的，即忽略谱线的自然宽度和产生谱线增宽的其他因素时，在多普勒增宽下的谱线强度随频率的分布由下式确定：⑽

其中，с为真空中光速，M为元素的原子量，R为气体的普适常数，T为绝对温度。I（vo）为中心频率vo处的强度。由多普勒增宽引起的是高斯型谱线轮廓。多普勒增宽的谱线宽度由下式给出：⑾

压致增宽 　在天体光谱和各种类型人造光源光谱的观测中，发现谱线随气体压强（或电流）的增大而增宽。谱线宽度随气体（包括电离气体）的压强的增大而增宽的现象叫做谱线的压致增宽。

关于谱线压致增宽，历史上曾以两种不同的观点建立了两种不同的理论，即碰撞理论和统计理论。碰撞理论的创始人是H.A.洛伦兹。他假设辐射振子受到干扰粒子碰撞时截断了波列，在相继两次碰撞的时间内辐射振子不受干扰。由辐射原子和干扰粒子碰撞产生的谱线增宽称为碰撞增宽。统计理论首先由J.霍尔茨马克提出。他假设辐射原子始终处在干扰粒子场的作用下，这个作用场依赖于干扰粒子的空间统计分布。在空间统计分布的干扰粒子的作用下产生的谱线增宽称为统计增宽。碰撞理论和统计理论是一般理论的两个极端情况，前者描述了高温、低密度、较轻粒子的突然干扰，后者描述了低温、高密度、较重粒子的持续性干扰。

干扰粒子的扰动引起的辐射原子振动的角频率的变化Δw与干扰粒子和辐射原子间的距离、干扰粒子的种类和相互作用的性质有关：⑿r为干扰粒子和辐射原子之间的距离，сn为相互作用常数，n与干扰粒子的种类和相互作用性质有关。

① 线性斯塔克增宽 (n=2)。氢原子或类氢离子在等离子体中受到电子和离子的干扰，由于线性斯塔克效应产生的氢原子或类氢离子谱线的增宽称为线性或一级斯塔克增宽。在理论处理中应该考虑离子的统计场作用和电子的碰撞作用。通过测量氢原子巴耳末Hβ谱线的斯塔克宽度，可确定恒星大气或放电等离子体中的电子密度，准确度可达10%。线性斯塔克增宽的谱线没有移位。

② 共振增宽 (n=3)。同种原子干扰产生的谱线增宽称为共振增宽。共振增宽的谱线宽度为　 ⒀式中N为干扰粒子数密度，f为振子强度，e和me是电子电荷和质量，wo是中心角频率。共振增宽的谱线也是没有移位的。

③ 二级斯塔克增宽 (n=4)。由于带电粒子干扰产生的二级斯塔克效应所引起的辐射粒子的谱线的增宽称为二级斯塔克增宽。这时，谱线不仅增宽，而且还有移位。谱线宽度γ4和移位Δ4分别为⒁ ⒂式中с4为二级斯塔克常数，υ为干扰粒子相对于辐射粒子的速度，N为干扰粒子数密度。

宽度和移位的比值为⒃　④ 范德瓦耳斯增宽 (n=6)。由于异种原子的范德瓦耳斯力（见分子力）相互作用产生的辐射原子谱线的增宽称为范德瓦耳斯增宽。这时，谱线宽度γ6为⒄式中с6为范德瓦耳斯常数，υ为干扰原子相对于辐射原子的速度，N为干扰原子数密度。

谱线增宽的理论和实验方法在天体物理、气体放电和等离子体物理等领域内有广泛的应用。例如，在天体物理研究中,通过谱线增宽的分析，可以深入了解恒星大气内的物理状态和大气内所进行的物理过程。在恒星大气中氢的含量很丰富，大多数恒星光谱中都有氢线。因此，可以通过测量氢巴耳末谱线轮廓和宽度来确定恒星大气中的电子密度和恒星大气的重力加速度等。在气体放电和等离子体物理领域中，谱线增宽的分析方法常作为等离子体测量和诊断的重要方法，利用谱线轮廓和宽度的测量，可以确定温度、粒子数密度和气压等重要的物理参量。

在各种天体的辐射谱中，往往有许多谱线，有的是发射线，有的是吸收线。谱线是由某种体系的分立能级之间的跃迁形成的。

如果E1和E2是某个体系的两个分立能级，且E2>E1，则当体系从E2向E1跃迁时，发射频率为V=(E2 –E1)/h的辐射；反之，当体系从E1向E2跃迁时，吸收频率为v的辐射。

如果发射过程比吸收过程占优势，就会产生发射线；反之，则产生吸收线。

在恒星光谱中，谱线是由原子、离子和分子的分立能级之间的跃迁引起的。例如，太阳光谱中的D1、D2线和H、K线，分别是由钠原子和钙离子在分立能级间的跃迁造成的。

在射电波段，也有谱线。例如中性氢21厘米谱线就是由氢原子的超精细结构能级之间的跃迁引起的。超精细结构能级是由于原子核的自旋量和电子总角动量之间的耦合产生的（见原子的超精细结构）。在星际云中发现不少毫米波段的谱线，大多数的射电谱线是由各种星际分子的各个转动能级跃迁形成的。

在X射线和γ射线的高能波段也开始发现谱线。例如，在武仙座X-1的X射线谱中发现了58千电子伏的谱线，它可能是由在强磁场中运动的电子朗道能级之间的跃迁形成的。

任何谱线都不是无限窄的，而总有一定的宽度。这种宽度一部分是由于观测仪器的分辨本领总是有限引起的，另一部分则是天体辐射本身所具有的。这种谱线致宽的原因很多，但大体可以分成两类：一类是由于形成谱线的微观体系的能级本身不是无限窄的，而是有一定的宽度。有一定宽度的能级产生的谱线也必然具有一定的宽度，这种宽度称为谱线的自然宽度。这种效应称为辐射阻尼。另一类是由迭加造成的，因为我们观测到的辐射是各个发射或吸收体系辐射的迭加。

一般说来，各个发射或吸收体系所处的运动状态以及与周围物质的相互作用状态各不相同，它们所发射或吸收的频率也各不相同，这就引起谱线的致宽。热动多普勒效应，碰撞阻尼、统计加宽、自转、膨胀和湍动等都可以通过迭加效应使谱线变宽。